稀疏张量编译器
Ⅰ matlab如何将一个稀疏张量分解成多个维度上的矩阵有相关代码吗可否参考下！
首先确保每行矩阵维数；简单例： clc;clear; a依=[依 贰 三 四 5]; a贰=[四 5 陆 漆 吧]; a三=[三 四 5 陆 漆]; %合并矩阵a依、a贰、a三A A=[a依;a贰;a三] 运行结： A = 依 贰 三 四 5 四 5 陆 漆 吧 三 四 5 陆
Ⅱ MATLAB中的temp对于三维数组是什么功能
表示该向量的行扩展
把temp缀在T后
T+temp表示向量相加，提示表示格式不符或尺度不符.
VB中的字符串相加和Matlab的字符串相加是不同的
VB中的“+”有时为5+6＝11的算法，有时为 "a" + "b"="ab"的效果
望采纳！
Ⅲ 张量的cp分解和tucker分解的区别在哪
cp分解是把一个tensor分解成若干个秩一张量的和，如图
tucker分解有个core tensor
tucker分解有个core tensor，你可以把它类比成pca中的主成分因子，它可以体现原tensor的大部分性质。然而cp分解并没有。如果Tucker 中的core tensor 是对角的，且I=J=K,则Tucker 退化成CP,也就是说CP是Tucker的一种特殊情况。
tensor分解是n-秩与低秩近似，而cp分解是秩与低秩近似
$n$-秩又称为多线性秩。一个N阶张量$mathcal{X}$的n-mode秩定义为： egin{equation} rank_{n}(mathcal{X})=rank(X_{(n)}) end{equation} 令$rank_{n}(mathcal{X})=R_{n},n=1,cdots ,N$则$mathcal{X}$叫做秩$(R_1,R_2,cdots,R_n)$的张量。$R_n$可以看作是张量$mathcal{X}$在各个mode上fiber所构成的空间的维度。
Tucker分解的唯一性不能保证
对于固定的$n$-秩，Tucker分解的唯一性不能保证，一般加上一些约束，如分解得到的因子单位正交约束等。CP分解的求解首先要确定分解的秩1张量的个数，通常我们通过迭代的方法对$R$从1开始遍历直到找到一个合适的解。
可加约束的共性
在一些应用中，为了使得CP分解更加的鲁棒和精确，可以在分解出的因子上加上一些先验知识即约束。比如说平滑约束(smooth)、正交约束、非负约束(nonegative) 、稀疏约束(sparsity)等。
除了可以在Tucker分解的各个因子矩阵上加上正交约束以外,还可以加一些其它约束,比如稀疏约束,平滑约束,非负约束等。另外在一些应用的场景中不同的mode的物理意义不同，可以加上不同的约束。
应用领域不同
Tucker分解可以看作是一个PCA的多线性版本,因此可以用于数据降维,特征提取,张量子空间学习等。比如说一个低秩的张量近似可以做一些去噪的操作等。Tucker分解同时在高光谱图像中也有所应用，如用低秩Tucker分解做高光谱图像的去噪,用张量子空间做高光谱图像的特征选择,用Tucker分解做数据的压缩等。
CP分解已经在信号处理,视频处理,语音处理,计算机视觉、机器学习等领域得到了广泛的应用。
Ⅳ 张量的cp分解和tucker分解的区别在哪
tucker分解有个core tensor
tucker分解有个core tensor，你可以把它类比成pca中的主成分因子，它可以体现原tensor的大部分性质。然而cp分解并没有。如果Tucker 中的core tensor 是对角的，且I=J=K,则Tucker 退化成CP,也就是说CP是Tucker的一种特殊情况。
tensor分解是n-秩与低秩近似，而cp分解是秩与低秩近似
$n$-秩又称为多线性秩。一个N阶张量$mathcal{X}$的n-mode秩定义为： egin{equation} rank_{n}(mathcal{X})=rank(X_{(n)}) end{equation} 令$rank_{n}(mathcal{X})=R_{n},n=1,cdots ,N$则$mathcal{X}$叫做秩$(R_1,R_2,cdots,R_n)$的张量。$R_n$可以看作是张量$mathcal{X}$在各个mode上fiber所构成的空间的维度。
Tucker分解的唯一性不能保证
对于固定的$n$-秩，Tucker分解的唯一性不能保证，一般加上一些约束，如分解得到的因子单位正交约束等。CP分解的求解首先要确定分解的秩1张量的个数，通常我们通过迭代的方法对$R$从1开始遍历直到找到一个合适的解。
可加约束的共性
在一些应用中，为了使得CP分解更加的鲁棒和精确，可以在分解出的因子上加上一些先验知识即约束。比如说平滑约束(smooth)、正交约束、非负约束(nonegative) 、稀疏约束(sparsity)等。
除了可以在Tucker分解的各个因子矩阵上加上正交约束以外,还可以加一些其它约束,比如稀疏约束,平滑约束,非负约束等。另外在一些应用的场景中不同的mode的物理意义不同，可以加上不同的约束。
Ⅳ 磁共振dti 稀疏度 什么意思
DTI Registration
扩散张量图像配准
双语例句
1
To rectify the geometric deformation of diffusion-tensor imaging ( DTI) bynon-rigid registration.
采用图像非刚体配准的方法校正磁共振弥散张量成像的几何畸变。
2
DTI registration, which is one of the important applications of DTinterpolation, is significantly convenience for clinical diagnosis andneurophysiologic studies.
在扩散张量插值的应用中，扩散张量图像配准是重点之一，扩散张量图像的准确配准可以为临床诊断和神经生理研究提供很大便利。
Ⅵ 如何理解相对论中电场和磁场统一为电磁张量这一事实
电场与磁场都是电荷产生的，其大小和方向都与距离电荷的远近有关，也都与电荷的大小有关，所不同的是，磁场还与电荷的运动速度有关。另外，电磁与磁场能够互相产生对方。从三维空间的观点看，两者的最大区别就是是否与速度有关。但从四维时空的观点看就不同了。狭义相对论说电磁场是不可分割的一个东西的不同表现而已，没有本质区别，就像一个立方体，你从一个侧面正看过去是一个正方形，转一个角度就变成了两个矩形，再转一个角度还可能是三个菱形。这三种不同的二维图形是表观上的区别，而本质上那只是一个正方体——就一个东西，根本谈不上区别！
简单地说，电力与磁力的统一大致是这样的：在洛仑兹变换下，一个惯性系的静电场，在另一个惯性系看来则是大小与方向都有所改变的静电场加上一个磁场——原本没有的磁场在变换中出现了！静磁场也同样可以变换出电场来。统一的四维电磁场二阶反对称张量共16个分量，但独立分量只有6个，它们就是电场和磁场各自的3个分量。这个张量的“大小”在洛仑兹变换中保持不变，变化的是它的“方向”（因此它的各个分量会改变）。
磁常被理解为是由电衍生而来的，这在一定意义上是对的，但要注意衍生是相互的，不是单向的。最好还是站在四维时空的观点上把两者就看成一种东西，当然，对于习惯了三维事物的人来说，这很难，需要较好的想象力和较高的数学水平，而对物理的深入理解自然更是不可或缺。
磁场其实是时空特性的必然结果，也就是说，只要爱因斯坦的狭义相对论所描述的“尺缩钟慢”效应的时空是真实的（非常多的事实已证明那确实是真的），那么在电力存在的同时就必须伴随着存在磁力。
比如，0时刻在xy坐标的(0,0)和(0,1)两处飞过两个相同质量m和相同电量q的粒子，它俩的速度都是v，方向都沿着x轴的正方向。设相对论因子为r，r=(1-vv/cc)^(-1/2)。以下带撇的量都是在与两粒子相对静止的动系中测得的量，不带撇的量是相对地面静止的静系中测得的量。动系中，原点处的那个粒子在电力作用下产生的沿y轴方向的速度u'=dy'/dt'，加速度a'='/dt'=d(dy'/dt')/dt'。静系中看，“尺缩”只发生在x轴方向，y轴方向没有，所以，dy=dy'；而“钟慢”则与方向无关，所以，dt=rdt'；所以，u=dy/dt=dy'/rdt'=u'/r，a=……=a'/rr。总之，从纯粹的相对论时空的运动学的观点看，静系中测得的粒子的加速度a只有动系中的a'的1/rr。若取v=0.943c，则r=3，a=a'/9。
再从动力学的观点看同样的问题，假如只有电力F而没有磁力f，那么一定会得出与上段运动学的结果相矛盾的结论。首先得知道动系中的F'与静系中的F是什么关系，这可以从物体的“尺缩效应”的类比中得出定性的结果。动系中的圆球在静系中看是一个在x方向上压扁了的椭球，类似的，动系中各向同性的电力线分布在静系中看来则是在x方向上变得稀疏、在垂直于x方向的平面方向上变得密集——静系中将看到两电荷在连线方向上的电场变强，定量分析给出：F=rF'。质量会随速度而增大——m=rm'，所以，a=F/m=(rF')/(rm')=F'/m'=a'。这与上段中a=a'/rr显然矛盾！而有了磁力f后，那两个粒子间的磁力是相互吸引的，正好可以削弱电力以保证a=a'/rr。定量分析的结果是：(F-f)=(F'-f')/r，a=(F-f)/m=[(F'-f')/r]/(rm')=(F'-f')/rrm'=a'/rr。这与运动学的结论就一致了。
综上所述，完全可以说是相对论的时空观要求磁力必须伴随着电力而存在，反过来，也可以说，宏观低速的世界中普遍存在的磁力正是相对论时空观正确性的一个有力的证明！通常以为，宏观低速的世界里相对论的效应都小得可以忽略，但为什么磁力又那么普遍呢？最根本的一个原因就是电力其实是极其巨大的，磁力作为电力的一个相对论的效应，尽管相对比值仍是十分微小，但绝对值却不算小，以至于我们在日常生活里都可以感受得到。
若q=1C，距离R=1m，则两粒子间的电力F=9*10^9N——90亿牛顿！若v=10m/s（刘翔般的速度），则两粒子间的磁力f=10^-5N——十万分之一牛顿！若v=1km/s（子弹般的速度），则两粒子间的磁力f=0.1N……巨大的电力之所以我们都没有体验，主要就是因为电荷有正负两种，一般物体总是很接近于电中性的状态。
Ⅶ 现在tensorflow和mxnet很火，是否还有必要学习scikit-learn等框架
很有必要，但不用太深入，在Kaggle上认真搞2,3个比赛能进10%的程度就够了