稀疏張量編譯器
Ⅰ matlab如何將一個稀疏張量分解成多個維度上的矩陣有相關代碼嗎可否參考下！
首先確保每行矩陣維數；簡單例： clc;clear; a依=[依 貳 三 四 5]; a貳=[四 5 陸 漆 吧]; a三=[三 四 5 陸 漆]; %合並矩陣a依、a貳、a三A A=[a依;a貳;a三] 運行結： A = 依 貳 三 四 5 四 5 陸 漆 吧 三 四 5 陸
Ⅱ MATLAB中的temp對於三維數組是什麼功能
表示該向量的行擴展
把temp綴在T後
T+temp表示向量相加，提示表示格式不符或尺度不符.
VB中的字元串相加和Matlab的字元串相加是不同的
VB中的「+」有時為5+6＝11的演算法，有時為 "a" + "b"="ab"的效果
望採納！
Ⅲ 張量的cp分解和tucker分解的區別在哪
cp分解是把一個tensor分解成若干個秩一張量的和，如圖
tucker分解有個core tensor
tucker分解有個core tensor，你可以把它類比成pca中的主成分因子，它可以體現原tensor的大部分性質。然而cp分解並沒有。如果Tucker 中的core tensor 是對角的，且I=J=K,則Tucker 退化成CP,也就是說CP是Tucker的一種特殊情況。
tensor分解是n-秩與低秩近似，而cp分解是秩與低秩近似
$n$-秩又稱為多線性秩。一個N階張量$mathcal{X}$的n-mode秩定義為： egin{equation} rank_{n}(mathcal{X})=rank(X_{(n)}) end{equation} 令$rank_{n}(mathcal{X})=R_{n},n=1,cdots ,N$則$mathcal{X}$叫做秩$(R_1,R_2,cdots,R_n)$的張量。$R_n$可以看作是張量$mathcal{X}$在各個mode上fiber所構成的空間的維度。
Tucker分解的唯一性不能保證
對於固定的$n$-秩，Tucker分解的唯一性不能保證，一般加上一些約束，如分解得到的因子單位正交約束等。CP分解的求解首先要確定分解的秩1張量的個數，通常我們通過迭代的方法對$R$從1開始遍歷直到找到一個合適的解。
可加約束的共性
在一些應用中，為了使得CP分解更加的魯棒和精確，可以在分解出的因子上加上一些先驗知識即約束。比如說平滑約束(smooth)、正交約束、非負約束(nonegative) 、稀疏約束(sparsity)等。
除了可以在Tucker分解的各個因子矩陣上加上正交約束以外,還可以加一些其它約束,比如稀疏約束,平滑約束,非負約束等。另外在一些應用的場景中不同的mode的物理意義不同，可以加上不同的約束。
應用領域不同
Tucker分解可以看作是一個PCA的多線性版本,因此可以用於數據降維,特徵提取,張量子空間學習等。比如說一個低秩的張量近似可以做一些去噪的操作等。Tucker分解同時在高光譜圖像中也有所應用，如用低秩Tucker分解做高光譜圖像的去噪,用張量子空間做高光譜圖像的特徵選擇,用Tucker分解做數據的壓縮等。
CP分解已經在信號處理,視頻處理,語音處理,計算機視覺、機器學習等領域得到了廣泛的應用。
Ⅳ 張量的cp分解和tucker分解的區別在哪
tucker分解有個core tensor
tucker分解有個core tensor，你可以把它類比成pca中的主成分因子，它可以體現原tensor的大部分性質。然而cp分解並沒有。如果Tucker 中的core tensor 是對角的，且I=J=K,則Tucker 退化成CP,也就是說CP是Tucker的一種特殊情況。
tensor分解是n-秩與低秩近似，而cp分解是秩與低秩近似
$n$-秩又稱為多線性秩。一個N階張量$mathcal{X}$的n-mode秩定義為： egin{equation} rank_{n}(mathcal{X})=rank(X_{(n)}) end{equation} 令$rank_{n}(mathcal{X})=R_{n},n=1,cdots ,N$則$mathcal{X}$叫做秩$(R_1,R_2,cdots,R_n)$的張量。$R_n$可以看作是張量$mathcal{X}$在各個mode上fiber所構成的空間的維度。
Tucker分解的唯一性不能保證
對於固定的$n$-秩，Tucker分解的唯一性不能保證，一般加上一些約束，如分解得到的因子單位正交約束等。CP分解的求解首先要確定分解的秩1張量的個數，通常我們通過迭代的方法對$R$從1開始遍歷直到找到一個合適的解。
可加約束的共性
在一些應用中，為了使得CP分解更加的魯棒和精確，可以在分解出的因子上加上一些先驗知識即約束。比如說平滑約束(smooth)、正交約束、非負約束(nonegative) 、稀疏約束(sparsity)等。
除了可以在Tucker分解的各個因子矩陣上加上正交約束以外,還可以加一些其它約束,比如稀疏約束,平滑約束,非負約束等。另外在一些應用的場景中不同的mode的物理意義不同，可以加上不同的約束。
Ⅳ 磁共振dti 稀疏度 什麼意思
DTI Registration
擴散張量圖像配准
雙語例句
1
To rectify the geometric deformation of diffusion-tensor imaging ( DTI) bynon-rigid registration.
採用圖像非剛體配準的方法校正磁共振彌散張量成像的幾何畸變。
2
DTI registration, which is one of the important applications of DTinterpolation, is significantly convenience for clinical diagnosis andneurophysiologic studies.
在擴散張量插值的應用中，擴散張量圖像配準是重點之一，擴散張量圖像的准確配准可以為臨床診斷和神經生理研究提供很大便利。
Ⅵ 如何理解相對論中電場和磁場統一為電磁張量這一事實
電場與磁場都是電荷產生的，其大小和方向都與距離電荷的遠近有關，也都與電荷的大小有關，所不同的是，磁場還與電荷的運動速度有關。另外，電磁與磁場能夠互相產生對方。從三維空間的觀點看，兩者的最大區別就是是否與速度有關。但從四維時空的觀點看就不同了。狹義相對論說電磁場是不可分割的一個東西的不同表現而已，沒有本質區別，就像一個立方體，你從一個側面正看過去是一個正方形，轉一個角度就變成了兩個矩形，再轉一個角度還可能是三個菱形。這三種不同的二維圖形是表觀上的區別，而本質上那隻是一個正方體——就一個東西，根本談不上區別！
簡單地說，電力與磁力的統一大致是這樣的：在洛侖茲變換下，一個慣性系的靜電場，在另一個慣性系看來則是大小與方向都有所改變的靜電場加上一個磁場——原本沒有的磁場在變換中出現了！靜磁場也同樣可以變換出電場來。統一的四維電磁場二階反對稱張量共16個分量，但獨立分量只有6個，它們就是電場和磁場各自的3個分量。這個張量的「大小」在洛侖茲變換中保持不變，變化的是它的「方向」（因此它的各個分量會改變）。
磁常被理解為是由電衍生而來的，這在一定意義上是對的，但要注意衍生是相互的，不是單向的。最好還是站在四維時空的觀點上把兩者就看成一種東西，當然，對於習慣了三維事物的人來說，這很難，需要較好的想像力和較高的數學水平，而對物理的深入理解自然更是不可或缺。
磁場其實是時空特性的必然結果，也就是說，只要愛因斯坦的狹義相對論所描述的「尺縮鍾慢」效應的時空是真實的（非常多的事實已證明那確實是真的），那麼在電力存在的同時就必須伴隨著存在磁力。
比如，0時刻在xy坐標的(0,0)和(0,1)兩處飛過兩個相同質量m和相同電量q的粒子，它倆的速度都是v，方向都沿著x軸的正方向。設相對論因子為r，r=(1-vv/cc)^(-1/2)。以下帶撇的量都是在與兩粒子相對靜止的動系中測得的量，不帶撇的量是相對地面靜止的靜系中測得的量。動系中，原點處的那個粒子在電力作用下產生的沿y軸方向的速度u'=dy'/dt'，加速度a'='/dt'=d(dy'/dt')/dt'。靜系中看，「尺縮」只發生在x軸方向，y軸方向沒有，所以，dy=dy'；而「鍾慢」則與方向無關，所以，dt=rdt'；所以，u=dy/dt=dy'/rdt'=u'/r，a=……=a'/rr。總之，從純粹的相對論時空的運動學的觀點看，靜系中測得的粒子的加速度a只有動系中的a'的1/rr。若取v=0.943c，則r=3，a=a'/9。
再從動力學的觀點看同樣的問題，假如只有電力F而沒有磁力f，那麼一定會得出與上段運動學的結果相矛盾的結論。首先得知道動系中的F'與靜系中的F是什麼關系，這可以從物體的「尺縮效應」的類比中得出定性的結果。動系中的圓球在靜系中看是一個在x方向上壓扁了的橢球，類似的，動系中各向同性的電力線分布在靜系中看來則是在x方向上變得稀疏、在垂直於x方向的平面方向上變得密集——靜系中將看到兩電荷在連線方向上的電場變強，定量分析給出：F=rF'。質量會隨速度而增大——m=rm'，所以，a=F/m=(rF')/(rm')=F'/m'=a'。這與上段中a=a'/rr顯然矛盾！而有了磁力f後，那兩個粒子間的磁力是相互吸引的，正好可以削弱電力以保證a=a'/rr。定量分析的結果是：(F-f)=(F'-f')/r，a=(F-f)/m=[(F'-f')/r]/(rm')=(F'-f')/rrm'=a'/rr。這與運動學的結論就一致了。
綜上所述，完全可以說是相對論的時空觀要求磁力必須伴隨著電力而存在，反過來，也可以說，宏觀低速的世界中普遍存在的磁力正是相對論時空觀正確性的一個有力的證明！通常以為，宏觀低速的世界裡相對論的效應都小得可以忽略，但為什麼磁力又那麼普遍呢？最根本的一個原因就是電力其實是極其巨大的，磁力作為電力的一個相對論的效應，盡管相對比值仍是十分微小，但絕對值卻不算小，以至於我們在日常生活里都可以感受得到。
若q=1C，距離R=1m，則兩粒子間的電力F=9*10^9N——90億牛頓！若v=10m/s（劉翔般的速度），則兩粒子間的磁力f=10^-5N——十萬分之一牛頓！若v=1km/s（子彈般的速度），則兩粒子間的磁力f=0.1N……巨大的電力之所以我們都沒有體驗，主要就是因為電荷有正負兩種，一般物體總是很接近於電中性的狀態。
Ⅶ 現在tensorflow和mxnet很火，是否還有必要學習scikit-learn等框架
很有必要，但不用太深入，在Kaggle上認真搞2,3個比賽能進10%的程度就夠了