流體抵抗壓縮
『壹』 哪些情況下不能忽略流體的壓縮性
真實流體都有程度不同的可壓縮性。但液體一般被當作不可壓縮流體，因為液體的密度只是在很高的壓力下才有微小的變化。
至於氣體，盡管它的密度很容易隨壓力而發生變化，但在空氣動力學中，氣體的密度變化是否可忽略，要根據氣體流動的馬赫數來確定。例如，當飛行器的飛行馬赫數低於0.3時，就可以完全忽略流動中的氣體密度變化，而把流動看成不可壓縮流動。因此，低速空氣動力學就是研究不可壓縮流體的流動規律和流體與飛行器相互作用的學科。當飛行馬赫數超過0.3時，就須考慮密度變化的影響，這時，須把流動作為可壓縮流動來處理，研究此領域內的問題是高速空氣動力學的任務。
『貳』 流體可以被壓縮嗎
流體可以被壓縮。
分子間都有空隙。
『叄』 流體的壓縮性
以下來自網路
中文名稱：
流體壓縮性
英文名稱：
compressibility of fluid
定義：
流體在壓力作用下發生體積變形並出現內部抵抗的性質。
應用學科：
水利科技（一級學科）；水力學、河流動力學、海岸動力學（二級學科）；水力學（水利）（二級學科）
『肆』 不可壓縮流體定義
流體在流動過程中，其密度變化可以忽略的流動，稱為不可壓縮流動。
流體密度變化可以忽略的流動。真實流體都有程度不同的可壓縮性。但液體一般被當作不可壓縮流體，因為液體的密度只是在很高的壓力下才有微小的變化。
至於氣體，盡管它的密度很容易隨壓力而發生變化，但在空氣動力學中，氣體的密度變化是否可忽略，要根據氣體流動的馬赫數來確定。
(4)流體抵抗壓縮擴展閱讀：
低速空氣動力學就是研究不可壓縮流體的流動規律和流體與飛行器相互作用的學科。當飛行馬赫數超過0.3時，就須考慮密度變化的影響，這時，須把流動作為可壓縮流動來處理，研究此領域內的問題是高速空氣動力學的任務。
實際可壓縮流動按馬赫數Ma的大小，實際上就是反映密度變化的重要性，可分為亞聲速流動Ma約為0.3～0.8、跨聲速流動Ma約為0.75～1.2、超聲速流動Ma約為1.2～5.0和高超聲速流動Ma大於5.0。
『伍』 可壓縮流體的流體的可壓縮性
流體的可壓縮性是指流體受壓，體積縮小，密度增大，除去外力後能恢復原狀的性質。可壓縮性實際上是流體的彈性。 液體的可壓縮性用壓縮系數來表示，他表示在一定溫度下，壓強增加一個單位體積的相對縮小率。若液體的原體積為V，則壓強增加dp後，體積減少dV，壓縮系數為
κ=-V^-1*dV/dp
由於液體受壓體積減少，dp和dV異號，式中右側加負號，以使κ為正值，其值越大則流體越容易壓縮。κ的單位是1/Pa。
根據增壓前後質量不變，壓縮系數可表示為
κ=dρ/(ρdp)
液體的壓縮系數隨溫度和壓強變化。
壓縮系數的倒數是體積彈性模量，即
Κ=1/κ=-Vdp/dV=ρdp/dρ
Κ的單位是Pa。 氣體具有顯著的可壓縮性，在一般情況下，常用氣體（如空氣、氮氣、氧氣、二氧化碳等）的密度、壓強溫度三者的關系符合完全氣體狀態方程，即
p/ρ=RT/M
式中p為氣體的絕對壓強（N/m^2）；ρ為氣體的密度（kg/m^3）；T為氣體的熱力學溫度（K）；R為氣體常數，在標准狀態下，R=8314/M（J/kg*K），M為氣體的分子量。空氣的氣體常數R=287J/kg*K。當氣體在壓強很高，溫度很低的狀態下，或接近於液體時就不能當做完全氣體看待，上式不適用。
『陸』 流體的壓縮性和膨脹性對流體的密度和重度有何影響
固體有表面性，也就是它的表面可以吸附；常溫下無流動性；不可壓縮性。受熱由於液體和氣體都具有明顯的流動性，所以將它們稱為流體。 除掉易流性外， ..
『柒』 什麼是流體壓縮性
什麼流體壓縮性這個流體有很多是壓縮性的，所以在流體的過程中它的壓縮形式月牙倒是越強的，所以它壓縮性是有一定的壓力的。
『捌』 為什麼水通常視為是不可壓縮流體
壓縮性是流體的基本屬性。任何流體都是可以壓縮的，只不過可壓縮的程度不同而已。液體的壓縮性都很小，隨著壓強和溫度的變化，液體的密度僅有微小的變化，在大多數情況下，可以忽略壓縮性的影響，認為液體的密度是一個常數。 DΡ/DT=0的流體稱為不可壓縮流體，而密度為常數的流體稱為不可壓均質流體。
氣體的壓縮性都很大。從熱力學中可知，當溫度不變時，完全氣體的體積與壓強成反比，壓強增加一倍，體積減小為原來的一半；當壓強不變時，溫度升高1℃體積就比0℃時的體積膨脹1/273。所以，通常把氣體看成是可壓縮流體，即它的密度不能作為常數，而是隨壓強和溫度的變化而變化的。我們把密度隨溫度和壓強變化的流體稱為可壓縮流體。
把液體看作是不可壓縮流體，氣體看作是可壓縮流體，都不是絕對的。在實際工程中，要不要考慮流體的壓縮性，要視具體情況而定。例如，研究管道中水擊和水下爆炸時，水的壓強變化較大，而且變化過程非常迅速，這時水的密度變化就不可忽略，即要考慮水的壓縮性，把水當作可壓縮流體來處理。又如，在鍋爐尾部煙道和通風管道中，氣體在整個流動過程中，壓強和溫度的變化都很小，其密度變化很小，可作為不可壓縮流體處理。再如，當氣體對物體流動的相對速度比聲速要小得多時，氣體的密度變化也很小，可以近似地看成是常數，也可當作不可壓縮流體處理。
『玖』 不可壓縮流體的特徵是什麼
1、不可壓縮流和可壓縮流
壓縮性是流體的基本屬性。
任何流體都是可以壓縮的，只不過可壓縮的程度不同而已。
液體的壓縮性都很小，隨著壓強和溫度的變化，液體的密度僅有微小的變化，在大多數情況下，可以忽略壓縮性的影響，認為液體的密度是一個常數。
氣體的壓縮性都很大。從熱力學中可知，當溫度不變時，完全氣體的體積與壓強成反比，壓強增加一倍，體積減小為原來的一半；當壓強不變時，溫度升高1℃體積就比0℃時的體積膨脹1/273。所以，通常把氣體看成是可壓縮流體，即它的密度不能作為常數，而是隨壓強和溫度的變化而變化的。我們把密度隨溫度和壓強變化的流體稱為可壓縮流體。把液體看作是不可壓縮流體，氣體看作是可壓縮流體，都不是絕對的。在實際工程中，要不要考慮流體的壓縮性，要視具體情況而定。
2、牛頓流體與非牛頓流體
考慮流體的剪切應力和速度梯度之間的關系。如果流動過程中流體層間所產生的剪應力與法向速度梯度成正比，而與壓力無關，則這種流體為牛頓流體。
『拾』 何謂可壓縮流體，不可壓縮流體，理想流體
恩，首先流體都是可壓縮的。但是對於低速流體來說，改變其密度往往需要很大的壓力，所以對於Ma<0.3的低速流動來說，可以忽略流動中密度的改變數，即認為流動是不可壓縮的，此時流動方程組得到解耦。當Ma>=0.3時，由於速度的增加，動能占氣體總能量的比重越來越大。總壓=靜壓+動壓的低速近似不在成立，氣體的流動狀態應嚴格按照等熵關系式求的。此時密度隨馬赫數的變化明顯改變，所以稱其為可壓縮的。至於理想流體，應指符合理想氣體狀態方程的氣體。理想氣體狀態方程是由研究低壓下氣體的行為導出的，因此理想氣體在微觀上具有分子之間無互相作用力和分子本身不佔有體積的特徵。呵呵，我們總說某理想無粘氣體，漸漸地許多人就把理想和無粘等同了……注意結合語境吧。